ORIGINAL_ARTICLE
معرفی روش بهینهسازی برای افزایش ناحیه تخت در تولید هماهنگهای مراتب بالا از مولکول فلوئور
یک مدل بهینهسازی نیمهکلاسیک جهت کنترل فرایند تولید هماهنگهای مراتب بالا و افزایش فرکانس قطع معرفی شده است. ویژگی و مشخصات میدان لیزر تابشی جهت بیشینهسازی فرکانس قطع توسط این مدل تعیین شده است. صحت این مدل بهینهسازی نیمهکلاسیک توسط طیف هماهنگهای مراتب بالا از مولکول فلوئور براساس روش کوانتومی در حالت اعمال میدان لیزر دو-رنگی مورد ارزیابی قرار گرفته و تأیید شده است. طیف هماهنگ مراتب بالا با کمک نظریه تابعی چگالی وابسته زمانی در سهبعد حقیقی با استفاده از برنامه اختاپوس انجام گرفته است. نتایج مطالعه نشان داد با ترکیب دو میدان لیزر در حالت بهینه شده، فرکانس قطع مولکول فلوئور 96% نسبت به اعمال ترکیب بهینه نشده دو میدان لیزر افزایش مییابد. همچنین پهنای زمانی پالس آتوثانیه تولید شده از as 200 در حالت اعمال میدان دو-رنگی بهینه نشده به as 135 در حالت اعمال میدان دو-رنگی بهینه شده کاهش یافته است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1194_59fb18b2e84324567e16bba2cbd73736.pdf
2021-06-22
1
8
10.24200/nst.2020.1194
تولید هماهنگ مراتب بالا
پالس آتوثانیه
زهرا
خدابنده
zzkhodabandeh@gmail.com
1
دانشکده فیزیک، دانشگاه خوارزمی، صندوق پستی: 15719-14911، تهران- ایران
LEAD_AUTHOR
رسول
صدیقی بنابی
2
دانشکده فیزیک، دانشگاه صنعتی شریف، صندوق پستی: 9567-11365، تهران- ایران
AUTHOR
محمدحسین
مجلس آرا
majlesara@khu.ac.ir
3
دانشکده فیزیک، دانشگاه خوارزمی، صندوق پستی: 15719-14911، تهران- ایران
AUTHOR
1. R. Kienberger, et al, Atomic transient recorder, Nature. 427, 817 (2004).
1
2. A. McPherson, et al, Studies of multiphoton production of vacuumultraviolet radiation in the rare gases, Journal of the Optical Society of America B, 4, 595 (1987).
2
3. C. Spielmann, et al, Generation of coherent X-rays in the water window using 5-femtosecond laser pulses, Science (80-. ). 278, 661-664 (1997).
3
4. M.-C. Chen, Bright, coherent, ultrafast soft x-ray harmonics spanning the water window from a tabletop light source, Phys. Rev. Lett. 105, 173901 (2010).
4
5. K. Zhao, et al, Tailoring a 67 attosecond pulse through advantageous phase-mismatch, Opt. Lett. 37, 3891-3893 (2012).
5
6. M. Lewenstein, et al, Theory of high-harmonic generation by low-frequency laser fields, Phys. Rev. A. 49, 2117 (1994).
6
7. P.B. Corkum,Plasma perspective on strong field multiphoton ionization, Phys. Rev. Lett. 71, 1994 (1993).
7
8. Y. Chou, et al, Optimal control of high-order harmonics for the generation of an isolated ultrashort attosecond pulse with two-color midinfrared laser fields, Phys. Rev. A. 91, 63408 (2015).
8
9. D. Peng, Enhancing high-order harmonic generation by sculpting waveforms with chirp, Phys. Rev. A. 97, 53414 (2018).
9
10. D. Peng, et al, Enhancing high-order harmonic generation by sculpting waveforms with chirp, Phys. Rev. A, 97, 53414 (2018).
10
11. Y.S. You, et al, High-harmonic generation in amorphous solids, Nature Communications, 8, 724 (2017).
11
12. Pengfei Wei1, Candong Liu1, Molecular high harmonic generation in a twocolor field, 18, (11)/ Optics Eepress (2010).
12
13. I.J. Kim, et al, Highly efficient high-harmonic generation in an orthogonally polarized two-color laser field, Phys. Rev. Lett. 94, 243901 (2005).
13
14. P. Wei, et al, Selective enhancement of a single harmonic emission in a driving laser field with subcycle waveform control, Phys. Rev. Lett. 110, 233903 (2013).
14
15. Cornelia Hofmann, Alexandra S. Landsman, Ursula Keller, Disentangling Long Trajectory Contributions in Two-Colour High Harmonic Generation, Appl. Sci. 8, 341 (2018).
15
16. M. Mofared, E. Irani, R. Sadighi-Bonabi, Enhancing high harmonic generation by the global optimization of a two-color chirped laser field, Phys. Chem. Chem. Phys. 21, 9302–9309 (2019).
16
17. X. Andrade, Real-space grids and the Octopus code as tools for the development of new simulation approaches for electronic systems,Phys. Chem. Chem. Phys. 17, 31371–31396 (2015).
17
ORIGINAL_ARTICLE
بررسی تأثیر مرحله ورود خوراک و برش مرحله اول در عملکرد زنجیره مربعی جهت ارایه راهبرد مناسب جداسازی ایزوتوپهای پایدار تلوریم
در این پژوهش به بررسی عملکرد زنجیره مربعی در جداسازی ایزوتوپهای پایدار تلوریم پرداخته شده است. انتخاب مناسب مرحله ورود خوراک، برش مرحله اول زنجیره و برش زنجیره مربعی از جمله پارامترهای مؤثر در جداسازی ایزوتوپها در زنجیره مربعی هستند. نتایج نشان داد که در فاکتورهای جداسازی مختلف، انتخاب مرحله ورود خوراک در بخشهای میانی زنجیره، منجر به نتایج مناسبی خواهد شد. همچنین استنباط میگردد که اگر برش مرحله اول زنجیره بهصورتی انتخاب شود که برشهای مراحل در بخش تهیسازی یکسان به دست آید، به ازای این برش، دو گروهی شدن اجزاء از بالاترین مقدار ممکن برخوردار خواهد بود. بر اساس انتخاب این برش برای مرحله اول زنجیره، یکی از راهبردهای ممکن همراه با تهیه کدی به نام SQCASSIM جهت جداسازی ایزوتوپهای پایدار تلوریم تا غنای بیش از 90 درصد ارایه شده است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1195_98292508cbc79d572a3e92d5b342370c.pdf
2021-06-22
9
18
10.24200/nst.2021.1195
زنجیره مربعی
برش مرحله اول
ایزوتوپ پایدار
پارامتر دوگروهی
تلوریم
فرزانه
اعزازی
farzaneheazazi1@gmail.com
1
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران- ایران
AUTHOR
محمد حسن
ملاح
2
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران- ایران
LEAD_AUTHOR
جواد
کریمی ثابت
javad.karimisabet@gmail.com
3
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران- ایران
AUTHOR
علی
نوروزی
alinorouzi@gmail.com
4
شرکت فناوریهای پیشرفته ایران، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 5931-143995، تهران- ایران
AUTHOR
عادل
محمودیان
adel.mahmodian@gmail.com
5
شرکت فناوریهای پیشرفته ایران، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 5931-143995، تهران- ایران
AUTHOR
1. A.G. Kudziev, Production and Application of Stable Enriched Isotopes in the USSR, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res., Sect. A, 282, 267-270 (1989).
1
2. D.E. Armstrong, et al, A Carbon-13 Production Plant Using Carbon Monoxide Distillation, Los Alamos Scientific Laboratory Report (1968).
2
3. E.I. Abbakumov, Development and Industrial Use of Gas Centrifuge for Uranium Enrichment in the Soviet Union, Atomic Energy, 67(4), 255-257 (1989).
3
4. F. Mansourzadeh, et al, Comparison of Optimum Tapered Cascade and Optimal Square Cascade for Separation of Xenon Isotopes Using Enhanced TLBO Algorithm, Sep. Sci. Technol., 53(13), 2074–2087 (2018).
4
5. F. Mansourzadeh, et al, Utilization of Harmony Search Algorithm to Optimize a Cascade for Separating Multicomponent Mixtures, Prog. Nucl. Energy, 111, 165-173 (2019).
5
6. F. Mansourzadeh, Performance comparison of match abundance ratio cascade with optimal conditions for the separation of stable xenon isotopes, J. of Nucle. Sci. and Tech., 94(4), 74-83 (2021) (In Persian).
6
7. F. Mansourzadeh, Investigation of the cut on the separation of xenon stable isotopes in the square cascade, J. of Nucle. Sci. and Tech., 95(1), 73-81 (2021) (In Persian).
7
8. A. De La Garza, G.A. Garret, J.E. Murphy, Multicomponent Isotope Separation in Cascade, Chem. Eng. Sci. 15, 188-209 (1961).
8
9. R.M.V. Kucherov, Theory of cascade for separating multi-component isotope mixtures, At. Energy, 19(4), 1290–1300 (1965).
9
10. Y. Zhang, S. Zeng, Comparison of Three Model Cascades, At. Energ. Sci. Tech., 48(11), 1921-1927 (2014).
10
11. S. Zeng, C. Ying, A Method of Separating a Middle Component in Multicomponent Isotope Mixtures by Gas Centrifuge Cascades, Sep. Sci. Technol., 35(14), 2173–2186 (2000).
11
12. A.Y. Smirnov, G.A. Sulaberidze, Features of Mass Transfer of Intermediate Components in Square Gas Centrifuge Cascade for Separating Multicomponent Mixtures, Theor. Found. Chem. Eng., 48(5), 629-636 (2014).
12
13. L.Y. Sosnin, et al, Centrifugal Extraction of Highly Enriched 120Te and 122Te Using the Non-Steady State Method of Separation, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res., Sect. A, 480, 36-39 (2002).
13
14. L.Y. Sosnin, A.N. Tcheltsov, Centrifugal Extraction of Highly Enriched 123Te for the Production of 123I at A Cyclotron, Nucl, Instrum. Methods Phys. Res., Sect. A, 438, 14-19 (1999).
14
15. I.A. Suvorov, A.N. Tcheltsov, Enrichment of Tellurium Isotopes for Pure 123I Production Using Gas Ultra-Centrifuges, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res., Sect. A, 334, 33-36 (1993).
15
16. S. Zeng, G. Ying, A robust and efficient calculation Procedure for Determining Concentration Distribution of Multicomponent Mixtures, Sep. Sci. Tech, 35(4), 613-622 (2000).
16
ORIGINAL_ARTICLE
بررسی اثرهای تابش پرتو گاما در دزهای مختلف بر خواص مکانیکی و ساختاری تفلون
با توجه به اهمیت تفلون در صنایع نظامی، بهویژه صنعت موشکی و هوافضا، بررسی تأثیر تابشهای مختلف هستهای بر روی خواص فیزیکی این پلیمر میتواند تا حد زیادی به فرایند ساخت و مهندسی قطعاتی که از این پلیمر در ساخت آنها استفاده شده، کمک کند. در این پژوهش نوارهای تفلون با دزهای جذبی مختلف تابش گاما از 1 تا kGy 12 پرتودهی شدند. در ادامه برای ارزیابی خواص مکانیکی، آزمون کشش و برای بررسی تغییرات در خواص ساختاری، طیف FTIR از نمونههای تفلون گرفته شد. در بررسیهای ساختاری، تغییراتی همچون تشکیل پیوند دوگانه در ساختار نوار تفلون پرتودهی شده، مشاهده شد. همچنین در اندازهگیری پارامترهای مکانیکی، کاهشی در مقدار تنش و کرنش در نقطه استحکام نهایی و نقطه پارگی بهدست آمد. با توجه به نتایج بهدست آمده، مشخص شد که در ساختار نوار تفلون پرتودهی شده، پیوندهای دوگانه تشکیل میشود و این به معنای شکست زنجیره اصلی است. در خواص مکانیکی نیز بهبودی دیده نمیشود.
https://jonsat.nstri.ir/article_1196_f145d87121dc1377ad33b2df8faa04fb.pdf
2021-06-22
19
26
10.24200/nst.2021.1196
تفلون
ساختار شیمیایی
خواص مکانیکی
پرتودهی گاما
هادی
صوفی
hadisoofi10@gmail.com
1
گروه فیزیک، دانشگاه آزاد اسلامی واحد تهران مرکزی، صندوق پستی: 1469669191، تهران- ایران
AUTHOR
میرمحمدرضا
سید حبشی
2
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران- ایران
LEAD_AUTHOR
مجتبی
محمدیان کهل
mohamadian78@gmail.com
3
گروه مهندسی هستهای، دانشکده علوم و فنآوریهای نوین، دانشگاه اصفهان، صندوق پستی: 11365-8486، اصفهان- ایران
AUTHOR
سعید
گلشاه
s.golshah66@buaa.edu.cn
4
پژوهشکده مواد و انرژی، پژوهشگاه فضایی ایران، وزارت ارتباطات و فنآوری اطلاعات، صندوق پستی: 174-81955، اصفهان - ایران
AUTHOR
1. Karl Tate, Space Radiation Threat to Astronauts Explained (Infographic), (2013), http://www. space. com/21353-space-radiation-mars-mission-threat.html.
1
2. A. Smedberg, T. Hjertberg, B. Gustafsson, Crosslinking reactions in an unsaturated low density polyethylene. Polymer, 38(16), 4127-4138 (1997).
2
3. Y. Rosenberg, et. Al, Low dose γ‐irradiation of some fluoropolymers: effect of polymer chemical structure. Journal of Applied Polymer Science, 45(5), 783-795 (1992).
3
4. A. Oshima, et. al, Chemical structure and physical properties of radiation-induced crosslinking of polytetrafl-uoroethylene, Radiation Physics and Chemistry, 62(1), 39-45 (2001).
4
5. R. Meyer, F. Bouquet, R. Alger, Radiation induced conductivity in polyethylene and teflon. Journal of Applied Physics, 27(9), 1012-1018 (1956).
5
6. D. Sinha, Structural modifications of gamma irradiated polymers: an FT-IR study. Advances in Applied Science Research, 3(3), 1365-1371 (2012).
6
7. ASTM: Standard test method for tensile properties of thin plastic sheeting-D882–02. Annual book of American standard testing methods(2002).
7
8. A. Maxwell, et. al, Review of accelerated ageing methods and lifetime prediction techniques for polymeric materials. (2005).
8
9. J. Mihály, et. al, FTIR and FT-Raman spectroscopic study on polymer based high pressure digestion vessels. Croatica Chemica Acta, 79(3), 497-501 (2006).
9
10. G.M. Lampman, G.S. Kriz, J. Vyvyan, Introduction to spectroscopy: A guide for students of organic chemistry, Harcourt College Publishers, (2001).
10
ORIGINAL_ARTICLE
بررسی تأثیر نیروی واکنش تابش کلاسیکی و کوانتومی بر برهمکنش لیزر فوق پرتوان با پلاسمای نزدیک بحرانی
در این مطالعه، تأثیر نیرویهای واکنش تابش در مدلهای کلاسیکی و کوانتومی بر رفتار پلاسما و میدانهای الکترومغناطیسی در برهمکنش لیزرهای فوق پرتوان (2W/cm 1023-1022~I) با پلاسماهای نزدیک بحرانی (حدود چند دهم تا چند برابر چگالی بحرانی) با استفاده از شبیهسازی ذره در سلول در یکبعد مکانی در فرمولبندیهای کلاسیکی و کوانتومی بررسی شده است. نتایج نشان میدهند نیروی واکنش تابش تأثیر قابلملاحظهای بر اختلالات پلاسمایی القا شده و تحولات آنها و همچنین تحولات خودسازگار لیزر دارد. بهطور کلی، در شدتهای فوقنسبیتی بالاتر (حدود 2W/cm 1023)، وارد کردن اثرات واکنش تابش باعث افزایش تزریق انرژی پالس به پلاسما میشود. این انرژی تزریق شده یا صرف افزایش انرژی مکانیکی اختلال پلاسما (افزایش جذب مؤثر) شده یا بهصورت تابش فوتونهای فرابنفش به بیرون هدر میرود. در شدتهای پایینتر (حدود 2W/cm 1022)، پدیده واکنش تابش بیشتر همانند یک نیروی اتلافی و اصطکاکی نقش ایفا کرده و میزان جذب مؤثر و دامنه موج پلاسمایی را کاهش میدهد. اگرچه اثر اصطکاکی نیروی واکنش تابش ملموس و قابلانتظار است، اثر مشاهده شده در افزایش جذب در شدتهای بالاتر، یک پدیده غیرخطی پیچیده و غیرعادی است. علاوه براین، وجود نیروی واکنش تابش باعث ایجاد بعضی تغییرات الگویی در موج پلاسمایی و اشباعشدگی در جذب انرژی لیزر میشود. در این پژوهش، ضمن گزارش این پدیدهها و همچنین مقایسههایی بین نتایج فرمولبندیهای کلاسیکی و کوانتومی، توضیحاتی در مورد آنها ارایه شده است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1197_0b087e7948a0c06a329c676c23be756e.pdf
2021-06-22
27
35
10.24200/nst.2021.1197
برهمکنش لیزر و پلاسما
نیروی واکنش تابش کلاسیکی
نیروی واکنش تابش کوانتومی
حسن
حسینخانی
1
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران-ایران
LEAD_AUTHOR
مسعود
پیشدست
pishdast@gmail.com
2
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران-ایران
AUTHOR
جمالالدین
یزدانپناه
3
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران-ایران
AUTHOR
سید ابولفضل
قاسمی
4
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران-ایران
AUTHOR
1. J. Jackson, Classical electrodynamics, 3rd ed. (Wiley, 1998).
1
2. I.V. Sokolov, Emission and its back-reaction accompanying electron motion in relativistically strong and QED-strong pulsed laser fields, Physical Review E. 81, 036412 (2010).
2
3. Exawatt Center for Extreme Light Studies, www.xcels.iapras.ru.
3
4. V. Yanovsky, et al., Ultra-high intensity-300-TW laser at 0.1 Hz repetition rate, Opt. Express 16, 2109 (2008).
4
5. Extreme Light Infrastructure European Project, www.eli‑laser.eu.
5
6. B. Cros, et al., Laser plasma acceleration of electrons with multi-PW laser beams in the frame of CILEX, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 740, 27-33 (2014).
6
7. SULF, http://siom.cas.cn.
7
8. M. Pishdast, J. Yazdanpanah, High-energy photon emission and radiation reaction effects in the ultra-high intensity laser bubble regime, Physica Scripta. 94, (2019).
8
9. J. Koga, et al., Nonlinear Thomson scattering in the strong radiation damping regime. Physics of Plasmas, 12, 093106 (2005).
9
10. F. Niel, et al. From quantum to classical modeling of radiation reaction: a focus on the radiation spectrum, Plasma Phys. Control. Fusion. 60, 094002 (9pp) (2018).
10
11. M. Tamburini, et al. Radiation reaction effects on radiation pressure acceleration, New J. Phys. 12, 123005 (2010).
11
12. T. Blackburn, et al. Quantum radiation reaction in laser-electron-beam collisions, Phys. Rev. Lett. 112, 015001 (2014).
12
13. J.L. Martins, et al, Modelling radiation emission in the transition from the classical to the quantum regime, Plasma Phys. Control. Fusion. 58, 014035 (2016).
13
14. W. Yitong, et al. Effects of radiation reaction on laser proton acceleration in the bubble regime, Physics of Plasmas. 25, 093101 (2018).
14
15. E. Wallin, et. al, Ultra intense laser pulses in near-critical underdense plasmas-radiation reaction and energy partitioning, J. Plasma Phys. 83, 905830208 (2017).
15
16. L.L. Ji, et al, Radiation-Reaction Trapping of Electrons in Extreme Laser Fields, Physical Review Letters. 112, 145003 (2014).
16
17. X.L. Zhu, et al. Enhanced electron trapping and γ ray emission by ultra-intense laser irradiating a near-critical-density plasma filled gold cone, New J. Phys. 17, 053039 (2015).
17
18. M. Pishdast, J. Yazdanpanah, S.A. Ghasemi. The effect of laser polarization on radiation reaction trapping of the electrons in ultra high power laser interaction with rarified plasma, Accepted Manuscript, Journal of Nuclear Science and Technology (In Persian).
18
19. L.D. Landau, E.M. Lifshitz, The Classical Theory of Fields, (Butterworth-Heinemann, Oxford, 1947).
19
20. F. Niel, et.al, From quantum to classical modeling of radiation reaction: A focus on stochasticity effects, Physical Review E. 97, 043209 (2018).
20
21. A.D. Piazza, et al. Extremely high-intensity laser interactions with fundamental quantum systems, Rev. Mod. Phys. 84, 1177 (2012).
21
22. C.P. Ridgers, Modelling gamma-ray photon emission and pair production in high-intensity laser–matter interactions, Journal of Computational Physics. 260, 273–285 (2014).
22
23. R. Duclous, J.G. Kirk, A.R. Bell, Monte Carlo calculations of pair production in high-intensity laser–plasma interactions, Plasma Phys. Controlled Fusion. 53, 015009 (2011).
23
24. M. Lobet, et al. Modeling of radiative and quantum electrodynamics effects in PIC simulations of ultra-relativistic laser-plasma interaction, J. Phys.: Conf. Ser. 688, 012058 (2016).
24
25. T.D. Arber, et al. Contemporary particle-in-cell approach to laser-plasma modeling, Plasma Phys. Control. Fusion. 57, 113001 (26pp) (2015).
25
26. https://smileipic.github.io/Smilei/index.html.
26
27. J. Derouillat, et al. SMILEI: a collaborative, open-source, multi-purpose particle-in-cell code for plasma simulation, Comput. Phys. Commun. 222, 351-373 (2018).
27
28. C.P. Ridgers, Signatures of quantum effects on radiation reaction in laser–electron-beam collisions, J. Plasma Phys. 83, 715830502 (2017).
28
29. T.G. Blackburn, Radiation reaction in electron–beam interactions with high‑intensity lasers, Reviews of Modern Plasma Physics. 4, 1-37 (2020).
29
30. O. Jansen, T. Tuckmantel, A. Pukhov, Scaling electron acceleration in the bubble regime for upcoming lasers, Eur. Phys. J. Special Topics. 223, 1017–1030 (2014).
30
31. J. Yazdanpanah, Nonlinear evolutions of an ultra-intense ultra-short laser pulse in a rarefied plasma through a new quasi-static theory, Plasma Phys. Control. Fusion. 60, 025014 (2018).
31
32. J. Yazdanpanah, Self modulation and scattering instability of a relativistic short laser pulse in an underdense plasma, Plasma Phys. Control. Fusion. 61, 085021 (2019).
32
ORIGINAL_ARTICLE
طراحی، ساخت و کنترل کیفی چشمهی استاندارد کالیبراسیون سیستم طیفسنجی گاما با ماتریس فیلتر
شناسایی و اندازهگیری میزان پرتوزایی ذرات معلق در هوا یک امر ضروری و بسیار مهم برای شناخت و تخمین اثر آلودگیهای پرتوزا بر سلامت افراد و محیط زیست است. طیفسنجی گاما یکی از مفیدترین روشهای آنالیز کمّی و کیفی نمونهها از جمله فیلترهای هوا است. یکی از اقدامات اولیه و ضروری در انجام آنالیز نمونهها توسط طیفسنجی گاما، کالیبره کردن این تجهیز است که نیازمند چشمههای استاندارد مناسب میباشد. هدف از این پژوهش طراحی و ساخت یک چشمه استاندارد مناسب با هندسه فیلتر و سپس کنترل کیفی و صحهگذاری آن است. به این منظور از فیلتر هوای هپای دایرهای شکل با قطر mm 60 استفاده گردید. سیستم طیفسنجی HPGe با استفاده از چشمه استاندارد ساخته شده کالیبره گردید. نتایج شمارش چشمه ساخته شده و کنترل کیفی آن صحت روش ساخت چشمه را نشان داد. صحهگذاری روش ساخت چشمه به وسیله روش اسپایک، خطای قابلقبول 8% را نشان داد.
https://jonsat.nstri.ir/article_1198_5e53d15461843d10af25c128a1171e37.pdf
2021-06-22
36
41
10.24200/nst.2021.1198
چشمه استاندارد
طیفسنجی گاما
کالیبراسیون بازده
فیلتر هوا
حسن
رنجبر
hranjbar@aeoi.org.ir
1
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران ـ ایران
AUTHOR
علی
یوسفی
alyousefi@aeoi.org.ir
2
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران ـ ایران
LEAD_AUTHOR
1. A.C. Chamberlain, Radioactive aerosols. Cambridge University Press; 3 (2004).
1
2. A. Mohamed, Activity size distributions of some naturally occurring radionuclides 7Be, 40K and 212Pb in indoor and outdoor environments. Applied Radiation and Isotopes. 62(5),751-757 (2005).
2
3. C. Papastefanou, Radioactive aerosols. Radioactivity in the Environment. 12, 11-58 (2008).
3
4. L. Done, M.R. Ioan, Minimum Detectable Activity in gamma spectrometry and its use in low level activity measurements. Applied Radiation and Isotopes. 114, 28-32 (2016).
4
5. H. Bem, et al, Determination of radioactivity in air filters by alpha and gamma spectrometry. Nukleonika. 47(2),87-91 (2002).
5
6. B.L. Yang, et al, Performances of different efficiency calibration methods of high-purity-germanium gamma-ray spectrometry in an inter-comparison exercise. Nuclear Science and Techniques. 30(3), 37 (2019).
6
7. G. Xhixha, et al, Calibration of HPGe detectors using certified reference materials of natural origin. Journal of Radioanalytical and Nuclear Chemistry. 307(2), 1507-1517 (2016).
7
8. A.M. Ababneh, M.M. Eyadeh, Coincidence summing corrections in HPGe gamma-ray spectrometry for Marinelli-beakers geometry using peak to total (P/T) calibration. Journal of Radiation Research and Applied Sciences. 8(3), 323-327 (2015).
8
9. A. Listkowska, et al, Preparation method and quality control of multigamma volume sources with different matrices. Applied Radiation and Isotopes. 134, 126-130 (2018).
9
10. C. Bailat, et al, Development, design and validation of solid reference samples. Applied Radiation and Isotopes. 87, 480-484 (2014).
10
11. F. Tzika, et al, 60Co in cast steel matrix: A European interlaboratory comparison for the characterisation of new activity standards for calibration of gamma-ray spectrometers in metallurgy. Applied Radiation and Isotopes. 114, 167-172 (2016).
11
ORIGINAL_ARTICLE
طراحی و بهینهسازی هدف فوتونوترون بهمنظور استفاده در رآکتورهای نسل جدید واداشته توسط شتابدهنده
رآکتورهای ماژولار کوچک SMR و واداشته توسط شتابدهنده ADS به دلیل دارا بودن ویژگیهای منحصر به فرد، توسط بسیاری از پژوهشگران در سراسر جهان مورد مطالعه و بررسی قرار میگیرند. در این پژوهش، هدف فوتونوترونی مناسب برای رآکتور ماژولار کوچک هولوس با استفاده از کد 6/2 MCNPX طراحی و بهینه شد. بردهای تقریب کندشدگی پیوسته (CSDA) الکترونهای عبوری از تانتالیم، تنگستن، جیوه، سرب و سرب- بیسموت بررسی شدند. آهنگ تولید و نشت نوترون و فوتون، مقدار ذخیره و انباشت گرمای حاصل از نوترون و فوتون در فرایند بمباران الکترونی اهدافی از جنس تانتالیم، تنگستن، جیوه، سرب و سرب- بیسموت با انرژیهای الکترونی 100 تا MeV 1000 محاسبه شدند. موارد دیگری مانند بهینهسازی ابعاد هدف فوتونوترونی به ازای الکترونهای 20 و MeV 200 و انتخاب انرژی بهینه الکترونهای فرودی برای هدف فوتونوترونی با ابعاد بهینه نیز مورد بررسی قرار گرفتند.
https://jonsat.nstri.ir/article_1199_2a8f35b8971773ebbef85f56b5c61a37.pdf
2021-06-22
42
51
10.24200/nst.2021.1199
رآکتور ماژولار کوچک
رآکتور زیربحرانی واداشته توسط شتابدهنده
هدف فوتونوترونی
برد CSDA
کد 6/2 MCNPX
ساره
ارحمی
sare.arhami@birjand.ac.ir
1
گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه بیرجند، صندوق پستی: 9717434765، بیرجند – ایران
AUTHOR
محمد مهدی
فیروزآبادی
mehdifiroozabadi@gmail.com
2
گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه بیرجند، صندوق پستی: 9717434765، بیرجند – ایران
LEAD_AUTHOR
زهره
غلامزاده
3
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران-ایران
AUTHOR
1. H. Nifenecker, et al. Basics of accelerator driven subcritical reactors, Nucl Instrum Meth, A.463, 428 (2001).
1
2. R. Sheffield, et al. Accelerator and spallation target technologies for ADS applications. Nuclear Energy Agency, Nuclear Science Status Report (2005).
2
3. S.B. Degweker, et al. The physics of accelerator driven sub-critical reactors, Pramana J.Phys.68, 161 (2007).
3
4. IAEA, Nuclear Fuel Cycle. Material Section. Thorium fuel cycle-potential benefits and challenges-IAEA-Tecdoc-1450.Technical Report, IAEA, International Atomic Energy Agency, (2005).
4
5. M. Tatari, A.H. Ranjbar, Design of a photoneutron source based on 10 MeV electrons of radiotherapy linac, Annals of Nuclear Energy. 63, 69 (2014).
5
6. D. Ridikas, H. Safa , M-L. Giacri, Conceptual study of neutron irradiator-driven by electron accelerator, CEA Saclay, DSM/DAPNIA/SPhN, F-91191 Gif-sur-Yvette, France.
6
7. M. Hassanzadeh, S.A.H. Feghhi, Analysis of burn up effects on kinetic parameters in an Accelerator Driven Subcritical TRIGA reactor, Annals of Nuclear Energy. 62, 280 (2013).
7
8. M. Amirkhani, M. Hassanzadeh, Neutronic Investigation of Fissionable Spallation Targets in Accelerator Driven Systems, Journal of Nuclear Science and Technology (Jonsat). 38, 81, 13 (2017) (In persian).
8
9. Y.L. Zhang, et al. Study on the Parameters of the ADS Spallation Target, J. Phys. Conf. Ser. 420, 012064 (2013).
9
10. Mario Carta et al. Electron versus proton accelerator driven sub-critical system performance using TRIGA reactors at power, Physor-2006, (2006).
10
11. David Sean O'Kelly, PHD thesis, The University of Texas at Austin, (2008).
11
12. Didi, Abdessamad et al. Neutron flux distribution in (Pb, Ta and W) target using accelera-tor of 18 MeV electron beam, Eurasian Journal of Physics and Functional Materials. 2, 2, 129 (2018).
12
13. Kazuaki Kosako, et al. Angular Distribution of Photoneutrons from Copper and Tungsten Targets Bombarded by 18, 28, and 38 MeV Electrons, J. Nucl. Sci. Technol. 48, 227 (2011). 14. W.L. Huang, et al. Measurements of photoneutrons produced by a 15 MeV electron linac for radiography applications, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res., B. 251, 361 (2006).
13
15. F. Torabi, S.F. Masoudi, F. Rahmani, Photoneutron production by a 25 MeV electron linac for BNCT application, Ann. Nucl. Energy. 54, 192 (2013).
14
16. W.L. Huang, Q.F. Li, Y.Z. Lin, Calculation of photo neutrons produced in the targets of electron linear accelerators for radiography and radiotherapy applications, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res., B. 229, 339 (2005).
15
17. Daniel T Ingersoll, Small Modular Reactors: Nuclear Power Fad or Future?, 1st ed. (Woodhead Publishing, USA, 2015).
16
18. Holos Generators, http://www.holosgen.com/.
17
19. Denise, B. Pelowitz, MCNPX User’s Manual Version 2.6. 0, April 2008. LACP-07-1473, LANL, (2008).
18
20. Graiciany P. Barros, et al. Neutron production evaluation from a ADS target utilizing the MCNPX 2.6.0 code, Braz. J. Phys. 40, 414 (2010).
19
21. P.L. Kirillov, Thermophysical Properties of Materials For Nuclear Engineering: A Tutorial and Collection of Data, 3rd ed. (Obninsk), (2008).
20
22. Y. Kadi, J.P. Revol, Design of an Accelerator-Driven System for the Destruction of Nuclear Waste, 1st ed. (European Organization for Nuclear Research, CERN, Geneva, Switzerland, 2001).
21
23. A.O. Hanson, et al. Thresholds for Photo-Neutron Reactions in Mn, Zn, Zr, Mo, Cd, Pr, Nd, Au, Hg, Tl and Pb, American Physical Society (APS). 76, 578 (1949).
22
24. K.M. Eshwarappa, et al. Estimation of photoneutron yield from beryllium target irradiated by variable energy microtron-based bremsstrahlung radiation, Nucl Instrum Meth A.540, 412 (2005).
23
25. Anshu Saxena, S.K. Rathi, A.S. Verma, Continuous Slowing Down Approximation (CSDA) ranges of electrons for biomedical materials, Elixir Bio. Phys. 37, 3860 (2011).
24
26. M.J. Berger, et. al., Stopping-power and range tables for electrons, protons, and helium ions, http://physics.nist.gov/PhysRefData/Star/Text/ESTAR.html, (ESTAR database), (1998).
25
ORIGINAL_ARTICLE
مدلسازی و طراحی سیستم کنترل مقاوم جریان پلاسما در توکامک دماوند
در این مقاله با بهرهگیری از توابع انرژی و روش هامیلتون- لاگرانژ، مدلی از دینامیک جریان پلاسما و معادلات دینامیکی مابین آن با جریان سیمپیچهای فعال در توکامک دماوند استخراج شده است. در فرایند محاسبه پارامترهای مدل دینامیک جریان پلاسما، از محاسبات تحلیلی بر پایه قوانین فیزیکی و همچنین روشهای تخمین پارامتر مبتنی بر مدل جعبه خاکستری استفاده شده است. از دادههای سه شات تجربی توکامک دماوند در حضور پلاسما بهمنظور تخمین پارامتر نامشخص مدل و همچنین صحهگذاری استفاده شده است. نتایج مدلسازی جریان پلاسما بیانگر مدل دینامیکی با پارامترهای متغیر بهصورت تابعی از شرایط و موقعیت مکانی پلاسما است. در این مقاله، بر اساس مدلسازی صورت گرفته، یک کنترلکننده مقاوم تناسبی- انتگرالی بهمنظور کنترل جریان پلاسما با استفاده از مقدار جریان سیمپیچهای مرکزی و تعادلی و نحوه تأثیرگذاری آنها طراحی شده است. مقایسه نتایج شبیهسازی با دادههای تجربی بیانگر عملکرد قابل قبول سیستم کنترل طراحی شده است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1200_8cd927978ca677d9b3277e4a6bae57aa.pdf
2021-06-22
52
61
10.24200/nst.2021.1200
توکامک دماوند
دینامیک جریان پلاسما
روش هامیلتون- لاگرانژ
مدل جعبه خاکستری
کنترلکننده مقاوم
حسن
زندی
1
گروه مهندسی سیستم و کنترل، دانشکده مهندسی برق، دانشگاه صنعتی خواجه نصیرالدین طوسی، صندوق پستی: 16315-1355، تهران - ایران
AUTHOR
معصومه
فتاحی
masoome.fatahi@yahoo.com
2
گروه مهندسی سیستم و کنترل، دانشکده مهندسی برق، دانشگاه صنعتی خواجه نصیرالدین طوسی، صندوق پستی: 16315-1355، تهران - ایران
AUTHOR
بیژن
معاونی
b.moaveni@kntu.ac.ir
3
گروه مهندسی سیستم و کنترل، دانشکده مهندسی برق، دانشگاه صنعتی خواجه نصیرالدین طوسی، صندوق پستی: 16315-1355، تهران - ایران
LEAD_AUTHOR
حسین
رسولی
hossein.rasouli1@gmail.com
4
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی، صندوق پستی: 51113-14399، تهران- ایران
AUTHOR
1. R. Kienberger, et al, Atomic transient recorder, Nature. 427, 817 (2004).
1
2. A. McPherson, et al, Studies of multiphoton production of vacuumultraviolet radiation in the rare gases, Journal of the Optical Society of America B, 4, 595 (1987).
2
3. C. Spielmann, et al, Generation of coherent X-rays in the water window using 5-femtosecond laser pulses, Science (80-. ). 278, 661-664 (1997).
3
4. M.-C. Chen, Bright, coherent, ultrafast soft x-ray harmonics spanning the water window from a tabletop light source, Phys. Rev. Lett. 105, 173901 (2010).
4
5. K. Zhao, et al, Tailoring a 67 attosecond pulse through advantageous phase-mismatch, Opt. Lett. 37, 3891-3893 (2012).
5
6. M. Lewenstein, et al, Theory of high-harmonic generation by low-frequency laser fields, Phys. Rev. A. 49, 2117 (1994).
6
7. P.B. Corkum,Plasma perspective on strong field multiphoton ionization, Phys. Rev. Lett. 71, 1994 (1993).
7
8. Y. Chou, et al, Optimal control of high-order harmonics for the generation of an isolated ultrashort attosecond pulse with two-color midinfrared laser fields, Phys. Rev. A. 91, 63408 (2015).
8
9. D. Peng, Enhancing high-order harmonic generation by sculpting waveforms with chirp, Phys. Rev. A. 97, 53414 (2018).
9
10. D. Peng, et al, Enhancing high-order harmonic generation by sculpting waveforms with chirp, Phys. Rev. A, 97, 53414 (2018).
10
11. Y.S. You, et al, High-harmonic generation in amorphous solids, Nature Communications, 8, 724 (2017).
11
12. Pengfei Wei1, Candong Liu1, Molecular high harmonic generation in a twocolor field, 18, (11)/ Optics Eepress (2010).
12
13. I.J. Kim, et al, Highly efficient high-harmonic generation in an orthogonally polarized two-color laser field, Phys. Rev. Lett. 94, 243901 (2005).
13
14. P. Wei, et al, Selective enhancement of a single harmonic emission in a driving laser field with subcycle waveform control, Phys. Rev. Lett. 110, 233903 (2013).
14
15. Cornelia Hofmann, Alexandra S. Landsman, Ursula Keller, Disentangling Long Trajectory Contributions in Two-Colour High Harmonic Generation, Appl. Sci. 8, 341 (2018).
15
16. M. Mofared, E. Irani, R. Sadighi-Bonabi, Enhancing high harmonic generation by the global optimization of a two-color chirped laser field, Phys. Chem. Chem. Phys. 21, 9302–9309 (2019).
16
ORIGINAL_ARTICLE
بررسی ریزساختارها و تغییر خواص نوری ایجاد شده در پلیمتیلمتاآکریلات با تابشدهی توسط لیزر گازکربنیک
تابشدهی لیزری پلیمرها سبب تغییر مشخصات ساختاری سطح و خواص نوری آنها میشود. پلیمتیلمتاآکریلات (PMMA) از جمله پلیمرهایی است که بهدلیل دارا بودن ویژگیهایی مانند ارزان بودن و زیست سازگاری، کاربرد فراوانی در بخشهای مختلف از جمله ساخت ابزارهای پزشکی ریزشاره دارد. هدف از این مطالعه، بررسی اثر تعداد پالس و شاریدگیهای بالاتر از حد آستانه لیزر گازکربنیک در ایجاد ریزساختارهای ایجاد شده بر روی سطح پلیمر PMMA و تغییر خصوصیات نوری آن، از جمله ضریب جذب، ضریب شکست و انرژی گاف نواری بوده است. نتایج بهدست آمده بیانگر شکلگیری ریزساختارها بر روی سطح پلیمر PMMA در شاریدگیهای بالاتر از حد آستانه لیزر گازکربنیک است. در یک شاریدگی ثابت، با افزایش تعداد پالسهای برخوردی به سطح پلیمر تراکم و پهنای ریزساختارها بهترتیب افزایش و کاهش مییابند. با افزایش شاریدگی در یک تعداد پالس برخوردی ثابت نیز روند مشابهی در ریزساختارها شکل میگیرد. در بازه شاریدگیهای مورد بررسی در این مطالعه، 10-50 ژول بر سانتیمتر مربع، پهنای کانالهای ریزساختار بین 10-150 میکرومتر اندازهگیری شده است. در تطابق با نتایج تجربی پیشین، نتایج این مطالعه بیانگر افزایش ضریب جذب، گاف نواری انرژی و ضریب شکست پلیمر PMMA پس از برهمکنش با لیزر گاز کربنیک است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1201_b8478a5dedccf3bd0d3a88ee608482cd.pdf
2021-06-22
62
70
10.24200/nst.2021.1201
ریزساختارها
پلیمر PMMA
کندوسوز لیزری
لیزرپالسی گازکربنیک
سحر
سهرابی
sa_sohrabi@physics.iust.ac.ir
1
گروه اتمی مولکولی، دانشکدهی فیزیک، دانشگاه علم و صنعت ایران، صندوق پستی: 13114-16846، تهران ـ ایران
AUTHOR
میترا
وصال
vesal@iust.ac.ir
2
گروه اتمی مولکولی، دانشکدهی فیزیک، دانشگاه علم و صنعت ایران، صندوق پستی: 13114-16846، تهران ـ ایران
AUTHOR
هدیه
پازوکیان
hpazokian@aeoi.org.ir
3
پژوهشکدهی فوتونیک و فناوریهای کوانتومی، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی 13-14399511، تهران- ایران
AUTHOR
محمود
ملاباشی
mollabashi@iust.ac.ir
4
گروه اتمی مولکولی، دانشکدهی فیزیک، دانشگاه علم و صنعت ایران، صندوق پستی: 13114-16846، تهران ـ ایران
AUTHOR
محمدرضا
رشیدیان وزیری
mrashidian@aeoi.org.ir
5
پژوهشکدهی فوتونیک و فناوریهای کوانتومی، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی 13-14399511، تهران- ایران
LEAD_AUTHOR
1. H. Niino and A. Yabe, Excimer laser ablation of polyethersulfone derivatives: periodic morphological micro-modification on ablated surface, J. Photochem. Photobiol. A 65, 303 (1992).
1
2. Y. Novis et al., Structural origin of surface morphological modifications developed on poly (ethylene terephthalate) by excimer laser photoablation, J. Appl. Phys. 64, 365 (1988).
2
3. D. Qi et al., Investigations of morphology and formation mechanism of laser-induced annular/droplet-like structures on SiGe film, Opt. Express 21, 9923 (2013).
3
4. E. Rebollar et al., Assessment of femtosecond laser induced periodic surface structures on polymer films, Phys. Chem. Chem. Phys. 15, 11287 (2013).
4
5. T. Bahners and E. Schollmeyer, Morphological changes of the surface structure of polymers due to excimer laser radiation: a synergetic effect?, J. Appl. Phys. 66, 1884 (1989).
5
6. A. M. Beigzadeh, M. R. Rashidian Vaziri and F. Ziaie, Application of double-exposure digital holographic interferometry method for calculating the absorbed dose in poly (methyl methacrylate) environment. Iranian Journal of Radiation Safety and Measurement 5, 51 (2017).
6
7. W. Zhang et al., PMMA/PDMS valves and pumps for disposable microfluidics, Lab Chip 9, 3088 (2009).
7
8. T. F. Hong et al., Rapid prototyping of PMMA microfluidic chips utilizing a CO2 laser, Microfluidic nanofluidics 9, 1125 (2010).
8
9. C. Matellan and E. Armando, Cost-effective rapid prototyping and assembly of poly (methyl methacrylate) microfluidic devices, Sci. Rep. 8, 1 (2018).
9
10. M. Benton et al., Effect of process parameters and material properties on laser micromachining of microchannels, Micromachines 10, 123 (2019).
10
11. Z. Hu, X. Chen and Y. Ren, A study on the surface qualities of four polymer substrate microchannels using CO2 Laser for microfluidic chip, Surf. Rev. Lett. 26, 1850160 (2019).
11
12. A. M. Varsi and A. H. Shaikh, Experimental and statistical study on kerf taper angle during CO2 laser cutting of thermoplastic material, J. Laser Appl. 31, 032010 (2019).
12
13. M. Tweedie and P. D. Maguire, Microfluidic ratio metering devices fabricated in PMMA by CO2 laser, Microsyst. Technol. 27, 47 (2021).
13
14. A. Banejad et al., Design, fabrication and experimental characterization of whole-thermoplastic microvalves and micropumps having micromilled liquid channels of rectangular and half-elliptical cross-sections, Sens. Actuators, A 301, 111713 (2020).
14
15. Z. Strike, K. Ghofrani and C. Backhouse, CO2 Laser-based rapid prototyping of micropumps, Micromachines 9, 215 (2018).
15
16. Y. Fan et al., Low-cost PMMA-based microfluidics for the visualization of enhanced oil recovery, Oil Gas Sci. Technol. 73, 26 (2018).
16
17. S. Dadbin, Surface modification of LDPE film by CO2 pulsed laser irradiation, Eur. Polym. J. 38, 2489 (2002).
17
18. Z. L. Hu and X. Y. Chen, Fabrication of polyethylene terephthalate microfluidic chip using CO2 laser system, Int. Polym. Process 33, 106 (2018).
18
19. S. Prakash and S. Kumar, Experimental investigations and analytical modeling of multi-pass CO2 laser processing on PMMA, Precis. Eng. 49, 220 (2017).
19
20. S. Sohrabi et al., The influence of pulsed CO2 laser irradiation on the optical properties of PMMA: Physics, IJFPS 8, 74 (2018).
20
21. D. Psaltis, S. R. Quake and C. Yang, Developing optofluidic technology through the fusion of microfluidics and optics, nature 442, 381 (2006).
21
22. H. Pazokian et al., Fabrication of multiscale structures on polymethylmethacrylate following pulsed CO2 laser irradiation, Opt. Eng. 57, 125103 (2018).
22
23. L. Velardi et al., Modification of polymer characteristics by laser and ion beam, Radiat. Eff. Defects Solids 165, 637 (2010).
23
24. D. G. Waugh and J. Lawrence, On the use of CO2 laser induced surface patterns to modify the wettability of poly (methyl methacrylate)(PMMA), Opt. Lasers Eng. 48, 707 (2010).
24
25. K. L. Mittal, Polymer surface modification: relevance to adhesion Vol. 3., 1st ed., (CRC Press, USA, 2004).
25
26. N. S. Kasalkova et al., in: Wettability and other surface properties of modified polymers, edited by M. Aliofkhazraei (IntechOpen, 2015), pp. 323-356.
26
27. S. Prakash and S. Kumar, Fabrication of rectangular cross-sectional microchannels on PMMA with a CO2 laser and underwater fabricated copper mask, Opt Laser Technol. 94, 180 (2017).
27
28. S. Zhang and Y. C. Shin, Effective methods for fabricating trapezoidal shape microchannel of arbitrary dimensions on polymethyl methacrylate (PMMA) substrate by a CO2 laser, Int. J. Adv. Manuf. Technol. 93, 1079 (2017).
28
29. T. Wu, C. Ke and Y. Wang, Fabrication of trapezoidal cross-sectional microchannels on PMMA with a multi-pass translational method by CO2 laser, Optik 183, 953 (2019).
29
30. T. Lippert, Interaction of photons with polymers: From surface modification to ablation, Plasma Process Polym. 2, 525 (2005).
30
31. K. P. Lu, S. Lee and C. P. Cheng, Transmittance in irradiated poly (methyl methacrylate) at elevated temperatures, J. Appl. Phys. 88, 5022 (2000).
31
32. V. Rai, C. Mukherjee and B. Jain, UV-Vis and FTIR spectroscopy of gamma irradiated polymethyl methacrylate, Indian J. Pure Appl. Phys. 55, 775 (2017).
32
33. V. Ravindrachary et al., Optical and microstructural studies on electron irradiated PMMA: A positron annihilation study, Polym. Degrad. Stab. 95, 1083 (2010).
33
34. U. H. Hossain et al., On-line and post irradiation analysis of swift heavy ion induced modification of PMMA (polymethyl-methacrylate), Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. B 326, 135 (2014).
34
35. M. Falahati et al., Design, modelling and construction of a continuous nuclear gauge for measuring the fluid levels, J. Instrum. 13, P02028 (2018).
35
36. M. Zeinali et al., Study of nonlinear optical properties of TiO2–polystyrene nanocomposite films, Quantum Electron. 49, 951 (2019).
36
37. J. R. Alisha et al., In: AIP Conference Proceedings (American Institute of Physics, Vol. 1447, No. 1, USA, 2012) pp. 237-238.
37
38. P. Fabbri and M. Messori, In: Modification of polymer properties, edited by C. F. Jasso-Gastin. (William Andrew Publishing, 2017), pp. 109-130.
38
39. M. R. Rashidian Vaziri et al., Investigating the extrinsic size effect of palladium and gold spherical nanoparticles, Opt. Mater. 64, 413 (2017).
39
40. V. Kholodovych and W. J. Welsh, In: Physical properties of polymers handbook, edited by J. E. Mark. (Springer, New York, 2007), pp. 611-617.
40
41. H. Pazokian et al., Formation of different microstructures on a polyethersulfone film following XeCl laser irradiation, Iran. J. Phys. Res. 14, 47 (2014).
41
42. F. Languyet et al., Flat Fresnel doublets made of PMMA and PC: combining low cost production and very high concentration ratio for CPV, Opt. Express 19, A280 (2011).
42
43. G. Beadie et al., Refractive index measurements of poly (methyl methacrylate) (PMMA) from 0.4–1.6 μm, Appl. opt. 54, F139 (2015).
43
ORIGINAL_ARTICLE
امکان بهکارگیری تکنیک پرتونگاری نوترونی دیجیتال بلادرنگ جهت مطالعه تبخیر آب در مواد متخلخل
مطالعه فرایند جذب و تبخیر سیالات در محیطهای متخلخل در علومی همچون زمینشناسی، عمران، محیطزیست و ... از اهمیت ویژهای برخوردار است. یکی از دقیقترین روشها برای بررسی فرایندهای مذکور، پرتونگاری نوترونی است. با توجه به سطحمقطع بالای برهمکنش نوترونهای حرارتی با هیدروژن، بررسی فرایند جذب و تبخیر سیالات حاوی هیدروژن همچون آب، نفت و ... در داخل مواد متخلخل با حساسیت بالایی امکانپذیر میباشد. در این پژوهش با استفاده از تکنیک پرتونگاری نوترونی دیجیتالی بلادرنگ به بررسی روند تبخیر آب از داخل یک نمونه متخلخل ساختمانی در دمای C°10 محیط آزمایشگاه پرداخته شده است. بدینمنظور یک قطعه آجر ساختمانی به مدت 24 ساعت در آب غوطهور گردید و سپس در مقابل باریکه نوترونی قرار داده شد. در طول 145 دقیقه زمان فعالیت رآکتور، 30 تصویر با فواصل زمانی 5 دقیقه از نمونه مرطوب ثبت گردید. تصاویر بهدست آمده نشان داد که با استفاده از تکنیک بهکار گرفته شده، تغییر توزیع و مقدار حجمی آب در داخل نمونه بهخوبی قابل مشاهده است. همچنین نتایج نشان داد که نسبت حجمی آب موجود در نمونه با آهنگ 4-10×94/3 درصد بر ثانیه در دمای محیط آزمایشگاه تبخیر میگردد.
https://jonsat.nstri.ir/article_1202_ace2bd0055fd5ac942ebd809d5b2dd97.pdf
2021-06-22
71
77
10.24200/nst.2021.1202
پرتونگاری نوترونی دیجیتالی بلادرنگ
محیط متخلخل
سیالات هیدروژندار
تبخیر
احسان
ناظمی
enazemi@aeoi.org.ir
1
پژوهشکدهی رآکتور و ایمنی هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوقپستی3486-11365 ،تهران -ایران
AUTHOR
امیر
موافقی
amovafeghi@gmail.com
2
پژوهشکدهی رآکتور و ایمنی هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوقپستی3486-11365 ،تهران -ایران
LEAD_AUTHOR
بهروز
رکرک
brokrok@aeoi.org.ir
3
پژوهشکدهی رآکتور و ایمنی هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوقپستی3486-11365 ،تهران -ایران
AUTHOR
مارین
دینکا
marin.dinca@nuclear.ro
4
مؤسسه تحقیقات هستهای، میوونی 115400- رومانی
AUTHOR
محمد حسین
چوپان دستجردی
mdastjerdi@aeoi.org.ir
5
پژوهشکدهی رآکتور و ایمنی هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوقپستی3486-11365 ،تهران -ایران
AUTHOR
1. R. J. Gummerson, et al., Unsaturated water flow within porous materials observed by NMR imaging. Nature, vol. 281(5726), p.56. 1979.
1
2. S. S. Roels, et al., A comparison of different techniques to quantify moisture content profiles in porous building materials. Journal of Thermal Envelope and Building Science, vol. 27, no. 4, pp. 261-276, 2004.
2
3. P.H. Baker, et al., The application of X-ray absorption to building moisture transport studies. Measurement, vol. 40 no. 9-10, pp. 951-959, 2007.
3
4. M.I. Nizovtsev, et al., Determination of moisture diffusivity in porous materials using gamma-method, International Journal of Heat and Mass Transfer, vol. 51, no. 17-18, pp. 4161-4167, 2008.
4
5. N. Shokri, et al., Drying front and water content dynamics during evaporation from sand delineated by neutron radiography. Water resources research, vol. 44, no. 6, 2008.
5
6. N. Shokri ,P. Lehmann, and D. Or, Critical evaluation of enhancement factors for vapor transport through unsaturated porous media. Water resources research, vol. 45, no.10, 2009.
6
7. A.G. Abd, et al., Neutron radiography studies of water migration in construction porous materials. IEEE transactions on nuclear science, vol. 52, no. 1, pp. 299-304. 2005.
7
8. N. Shokri, , P. Lehmann, and D. Or, Characteristics of evaporation from partially wettable porous media. Water Resources Research, vol. 45, no. 2. 2009.
8
9. F. C. De Beer, W. J. Strydom, and E. J. Griesel, The drying process of concrete: a neutron radiography study. Applied Radiation and Isotopes, vol. 61, no. 4, pp. 617-623. 2004.
9
10. A.E.G. El Abd, and J.J. Milczarek, Neutron radiography study of water absorption in porous building materials: anomalous diffusion analysis. Journal of Physics D: Applied Physics, vol. 37, no.16, p.2305. 2004.
10
11. R. Hassanein, et al., Investigation of water imbibition in porous stone by thermal neutron radiography. Journal of Physics D: Applied Physics, vol. 39, no. 19, pp. 4284, 2006.
11
12. M. Dinca, Status of the Imaging Facility INUS at INR, Physics. Proc., vol. 88, pp.167-174. 2017.
12
13. M. Dinca, M. Pavelescu, C. Iorgulis, Collimated neutron beam for neutron radiography, Rom. Journ. Phys., vol. 51, pp. 435–441, 2006.
13
ORIGINAL_ARTICLE
بهینهسازی شرایط لیزر دمش در تولید بیشینه بهره لیزر پرتو ایکس نرم ژرمانیم شبه نئون
پلاسماهای لیزری بهعنوان یکی از منابع تولید لیزر پرتو ایکس نرم حایز اهمیت میباشد. قابلیت کنترل ضریب بهره پرتو خروجی و کیفیت آن از طریق کنترل پارامترهای لیزر و پلاسما از جمله مزیتهای این روش است. در این پژوهش، یک پالس دمش بههمراه یک پیشپالس بر روی هدف ژرمانیم بهعنوان محیط فعال تقویتکننده پلاسمایی میتابد و بهره لیزر پرتو ایکس نرم در طولموج nm 6/19 محاسبه میشود. بهمنظور مطالعه اثر پارامترهای لیزری از قبیل شدت، پهنای پالس و اختلاف زمانی بین دو پالس از کد هیدرودینامیکی MED103 استفاده شده است. نتایج شبیهسازی نشان میدهد که برای دستیابی به بیشینه بهره لیزر پرتو ایکس نرم یک پهنای پالس بهینه برای پیشپالس و نیز پالس اصلی دمش وجود دارد. بهعلاوه مطابق با نتایج بهدست آمده با افزایش شدت پیشپالس مقدار بهره لیزر پرتو ایکس نرم ابتدا افزایش و سپس کاهش مییابد در حالیکه با افزایش شدت پالس اصلی دمش، این مقدار بهطور پیوسته افزایش مییابد. همچنین مناطق بهینه مکانی و زمانی بهره لیزر پرتو ایکس نرم در شرایط مختلف اختلاف زمانی دو پالس آورده شده است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1203_ed519519846ee249d3de0de02dae3615.pdf
2021-06-22
78
87
10.24200/nst.2021.1203
برهمکنش لیزر- پلاسما
ژرمانیم شبه نئون
لیزر پرتو ایکس نرم
محیط فعال پلاسمایی
غزاله
غنی مقدم
ghanimoghadam@yahoo.com
1
دانشگاه حضرت معصومه(س)، صندوق پستی: 145-37115، قم- ایران
LEAD_AUTHOR
سمیه
رضایی
2
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 51113-14399، تهران- ایران
AUTHOR
محمدجعفر
جعفری
jafari_mjafar@yahoo.com
3
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 51113-14399، تهران- ایران
AUTHOR
امیرحسین
فرهبد
afarahbod@aeoi.org.ir
4
پژوهشکده پلاسما و گداخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 51113-14399، تهران- ایران
AUTHOR
1. H. Daido, Review of soft x-ray laser researches and developments, Rep. Prog. Phys. 65, 1513-1576 (2002).
1
2. S. Suckewer and P. Jaegle, X-Ray laser: past, present, and future, Laser Phys. Lett. 6, 411–436 (2009).
2
3. G. J. Tallents, The physics of soft x-ray lasers pumped by electron collisions in laser plasmas, J. Phys D: Appl. Phys. 36, R259 (2003).
3
4. B. Rus, et al. Multi-millijoule, deeply saturated x-ray laser at 21.2 nm for applications in plasma physics, Plasma Phys. Control. Fusion 44, B207–B223 (2002).
4
5. T. Mocek et al. Beam properties of a deeply saturated, half-cavity zinc soft-x-ray laser, J. Opt. Soc. Am. B. 20, 1386 (2003).
5
6. G. Ghani-Moghadam, A. H. Farahbod, Investigation of self-filtering unstable resonator for soft X-ray lasers, Opt. Commun. 371, 154 (2016).
6
7. G. Ghani Moghadam and A. H. Farahbod, General formula for calculation of amplified spontaneous emission intensity, Opt. Quant. Electron. 48, 227 (2016).
7
8. D. L. Matthews et al. Demonstration of a soft x-ray amplifier, Phys. Rev. Lett. 54, 110 (1985).
8
9. P. Jaegle et al. High gain‐production efficiency and large brightness X‐UV laser at Palaiseau, AIP Conference Proceedings 332, 25 (1995).
9
10. A. Carillon et al. Saturated and near-diffraction-limited operation of an XUV laser at 23.6 nm, Phys. Rev. Lett. 68, 2917 (1992).
10
11. J. A. Koch et al. Observation of gain-narrowing and saturation behavior in Se x-ray laser line profiles, Phys. Rev. Lett. 68, 3291 (1992).
11
12. J. Nilsen et al. Prepulse technique for producing low-Z Ne-like x-ray lasers, Phys. Rev. A 48, 4682 (1993).
12
13. G. F. Cairns et al. Using low and high prepulses to enhance the J= 0− 1 transition at 19.6 nm in the Ne-like germanium XUV laser, Opt. Commun. 123, 777 (1996).
13
14. J. Nilsen and J. C. Moreno, Nearly Monochromatic Lasing at 182 Å in Neonlike Selenium, Phys. Rev. Lett. 74, 3376 (1995).
14
15. A. Behjat et al. The effects of multi-pulse irradiation on X-ray laser media, Opt. Commun. 135, 49 (1997).
15
16. E. Oliva et al. Hydrodynamic study of plasma amplifiers for soft-x-ray lasers: A transition in hydrodynamic behavior for plasma columns with widths ranging from 20 μm to 2 mm, Phys. Rev. E. 82, 056408, (2010).
16
17. J. Dunn et al. Demonstration of x-ray amplification in transient gain nickel-like palladium scheme, Phys. Rev. Lett. 80, 2825 (1998).
17
18. J. Dunn et al. Demonstration of transient gain x-ray lasers near 20 nm for nickellike yttrium, zirconium, niobium, and molybdenum, Opt. Lett. 24, 101 (1999).
18
19. M. P. Kalachnikov et al. Saturated operation of a transient collisional x-ray laser, Phys. Rev. A 57, 4778 (1998).
19
20. Y. L. Li et al. Saturated tabletop x-ray laser system at 19 nm, J. Opt. Soc. Am. B 17, 1098 (2000).
20
21. K. A. Janulewicz et al. Influence of pump pulse parameters on the collisionally pumped germanium X-ray laser in the transient gain regime, Opt. Commun. 168, 183-193 (1999).
21
22. P. B. Holden et al. A computational investigation of the neon-like germanium collisionally pumped laser, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 27, 341-367 (1994).
22
23. S. B. Healy et al. Transient high gains at 196 Å produced by picosecond pulse heating of a preformed germanium plasma, Opt. Commun. 132, 442-448 (1996).
23
24. P. J. Warwick et al. Observation of high transient gain in the germanium x-ray laser at 19.6 nm, J. Opt. Soc. Am. B. 15, 6, 1808-1814 (1998).
24
25. S. Eliezer, The Interaction of High-Power Lasers with Plasmas, (IOP Publishing Ltd, Philadelphia, 2002).
25
26. P. Gibbon, short pulse laser interactions with matter: An introduction, (Imperical College Press, London, 2005).
26
27. A. Djaoui and S.J. Rose, Calculation of the time-dependent excitation and ionization in a laser-produced plasma, J. Phys B: At. Mol. Opt. Phys. 25, 2745-2762 (1992).
27
28. A. Djaoui, A user guide for the laser-plasma simulation code: MED103, PAL-TR-96-099 (1996).
28
29. Y. J. Li, X. Lu, J. Zhang, Effects of delay time on transient Ni-like x-ray lasers, Phys. Rev. E. 66, 046501, (2002).
29
30. X. Lu, Y. J. Li, J. Zhang, Transient characteristics of a neon-like x-ray laser at 19.6 nm, Physics Of Plasmas, 9, 4, 1412-1415 (2002).
30
31. X. Lu, Y. J. Li, J. Zhang, Optimization of Drive Pulse Configuration for a High-Gain Transient X-Ray Laser at 19.6 nm, CHIN. PHYS. LETT. 18, 10, 1353 (2001).
31
32. D. Alessi et al. High repetition rate operation of saturated tabletop soft x-ray lasers in transitions of neon-like ions near 30 nm, Opt. Express, 13, 2093 (2005).
32
33. D. Alessi et al. Efficient Excitation of Gain-Saturated Sub-9-nm-Wavelength Tabletop Soft-X-Ray Lasers and Lasing Down to 7.36 nm, Phys. Rev. X. 1, 2, 021023 (2011).
33
34. G. Ghani Moghadam et al. in: 7th conference on engineering and physics of plasma, (Shahrood University of Technology, Shahrood, Iran, 2019) (In Persian).
34
35. X. Lu et al. Numerical optimization of a picosecond pulse driven Ni-like Nb x-ray laser at 20.3 nm, Physics Of Plasmas, 10, 7, 2978 (2003).
35
ORIGINAL_ARTICLE
سنتز نانوپودر دیاکسید اورانیم-توریم به روش هیدروترمال فوق بحرانی
با توجه به محدود بودن ذخایر اورانیم و مزایای سوختهای توریمی نسبت به سوختهای اورانیمی، توسعه چرخه سوخت توریم در کشورهای مختلف ازجمله ایران مورد توجه قرار گرفته است. یکی از انواع سوختهای توریمی مورد استفاده در راکتورهای هستهای، سوخت مخلوط دیاکسید اورانیم- توریم است. نوع روش سنتز پودر، نکتهای کلیدی در کارایی بهتر و بهینهی این سوخت در راکتور است. هدف اصلی این مطالعه، ساخت مخلوط نانوذرات اکسیدی توریم و اورانیم با ترکیب درصد وزنی 30% تا 70% 2O(Th-U) بود. با استفاده از طراحی آزمایش تاگوچی اثر چهار پارامتر غلظت، زمان، درصد اولیه نیترات اورانیم- توریم در محلول و دما بررسی شد. نانوذرات سنتزشده با آنالیزهای XRD،BET ،EDS و SEM مشخصهیابی شدند. در بهترین شرایط نمونهی پودری با خصوصیت (15/33% تا 85/66% 2O(Th-U)) بهدست آمد. نمونه بهینه دارای ذراتی با اندازه nm 25/13 و خلوص 100% بود که نشاندهنده کارایی بالای سیال فوقبحرانی برای تولید نانوذرات است. نتایج نشان داد که روش هیدروترمال فوقبحرانی عملکرد مطلوبی جهت تولید مخلوط نانوذرات اکسیدی توریم و اورانیم دارد.
https://jonsat.nstri.ir/article_1204_1fb6c653d653081539fde39aab8de1f2.pdf
2021-06-22
88
94
10.24200/nst.2021.1204
سوخت توریمی
هیدروترمال فوقبحرانی
همگن
نانوپودر
علی
حیدری چناری
heidari7158@gmail.com
1
گروه مهندسی مواد و چرخه سوخت هستهای، دانشکده مهندسی انرژی و فیزیک، دانشگاه صنعتی امیرکبیر، صندوق پستی: 4413-15875، تهران-ایران
AUTHOR
سید جواد
احمدی
sjahmadi@yahoo.com
2
پژوهشکدهی چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران-ایران
LEAD_AUTHOR
فاضل
ضحاکیفر
3
پژوهشکدهی چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365، تهران-ایران
AUTHOR
1. Thorium Fuel Cycle., Potential benefits and challenges (IAEI, Vienna, 2005).
1
2. Thorium Fuel Utilization: Options and Trends. (IAEI, Vienna, 2002).
2
3. Fabrication of thorium fuel pellets using nanoparticles and microparticles of thorium dioxide and comparison of their physical properties, Ph.D thesis, Nuclear Science and Technology Institute and Amirkabir University (2016) (in persian).
3
4. S. Komarneni, Nanophase materials by hydrothermal, microwave-hydrothermal and microwave-solvothermal methods, Cur. Sci. Ban. 85, 1730 (2003).
4
5. D. W. Matson et al., A flow-through hydrothermal method for the synthesis of active nanocrystalline catalysts, Adv. Tech. Cat. Pre. 259 (1996).
5
6. H. Hayashi, Y. Hakuta, Hydrothermal synthesis of metal oxide nanoparticles in supercritical water, Materials 3, 3794 (2010).
6
7. M. Outokesh et al., Hydrothermal synthesis of CuO nanoparticles: study on effects of operational conditions on yield, purity, and size of the nanoparticles, Ind. Eng. Chem. Res. 50, 3540 (2011).
7
8. S. Giri et al., Magnetic properties of α-Fe2O3 nanoparticle synthesized by a new hydrothermal method, J. Mag. Mag. Mat. 285 296 (2005).
8
9. Y. Arai, S. Takeshi, Y. Takebayashi, Reactions in supercritical fluids (Springer, Germany, 2013).
9
10. Y. Shigeru, Y. Takahashi, Preparation of high density (Th,vhkd,l U)O2 pellets by sol-gel microsphere pelletization and 1300°C air sintering, J. Nucl. Mat. 217, 127 (1994).
10
11. T. Pavelková et al., Preparation of UO2, ThO2 and (Th, U)O2 pellets from photochemically-prepared nano-powders, J. Nucl. Mat. 469, 57 (2016).
11
12. N.Hingant et al., sintering and leaching of optimized uranium thorium dioxides, J. Nucl. Mat. 385 400 (2009). 13. G. Rousseau et al., Synthesis and characterization of nanometric powders of UO2+x,(Th, U)O2+x and (La,U)O2+ x, J. Sol. Stat. Chem. 182 2591 (2009).
12
14. N. Mohseni et al., Characterization of ThO2 and (Th,U)O2 pellets consolidated from NSD-sol gel derived nanoparticles, Cer. Inte. 43, 3025 (2017).
13
15. S. J. Ahmadi et al., Optimization study on formation and decomposition of zinc hydroxynitrates to pure zinc oxide nanoparticles in supercritical water, Ind. Eng. Chem. Res. 52, 1448 (2013).
14
16. Y. Liu et al., Ostwald ripening of β-carotene nanoparticles, Phys. Rev. Lett. 98 (2007).
15
17. Holzwarth et al., The Scherrer equation versus the'Debye-Scherrer equation, Nat. Nano. 6, 534 (2011).
16
18. Mody et al., Introduction to metallic nanoparticles, J. Phar. Bio. Sci. 2, 282 (2010).
17
19. Sing, SW Kenneth, Reporting physisorption data for gas/solid systems with special reference to the determination of surface area and porosity, Pur. App. Chem. 57, 603 (1985).
18
20. TD. Shen et al., Enhanced radiation tolerance in nanocrystalline MgGa2O4, App. Phy. Let. 90, 263115 (2007).
19
21. M. Roshanzamir, R. Khazaneh, Nuclear fuel based on its use in pressurized water reactors (AEOI, Iran, 1996) (in persian).
20
ORIGINAL_ARTICLE
ارزیابی عملکرد الکترودیالیز جهت بازیابی اورانیم از محلولهای آبی
در این پژوهش، امکان بازیابی اورانیم از محلولهای آبی با استفاده از فرایند الکترودیالیز بررسی شد. اثر زمان جداسازی، اختلاف پتانسیل الکتریکی، دبی، اسیدیته، غلظت اورانیم و غلظت محلول شستشوی الکترودها مورد مطالعه قرار گرفت. نتایج نشان داد که زمان پایداری الکترودیالیز کمتر از 20 دقیقه است. با افزایش اختلاف پتانسیل الکتریکی از 5 تا V 20، جداسازی اورانیم افزایش یافت و سپس بهدلیل پدیده آبکافت، ثابت ماند. بهدلیل مقاومت کمتر، عملکرد مدول غشایی تکمحفظهای از مدول چندمحفظهای مناسبتر بود. با افزایش دبی و غلظت خوراک، جداسازی اورانیم بهدلیل کاهش زمان اقامت و افزایش پدیده پلاریزاسیون غلظتی کاهش یافت. افزایش اسیدیته خوراک بهدلیل رقابت بین یونهای اسید با اورانیم، باعث کاهش جداسازی اورانیم و افزایش شدت جریان الکتریکی گردید. با افزایش غلظت نیترات سدیم در محلول شستشوی الکترودها از 01/0 به M 25/0، درصد جداسازی اورانیم افزایش یافت. نتایج این پژوهش نشان داد که امکان بازیابی اورانیم از محلولهای آبی با استفاده از فرایند الکترودیالیز وجود دارد.
https://jonsat.nstri.ir/article_1205_7eb90188b0e2e88e53865be714dcb1e9.pdf
2021-06-22
95
103
10.24200/nst.2021.1205
الکترودیالیز
اورانیم
غشا
اختلاف پتانسیل الکتریکی
مرتضی
قاسمی ترکآباد
ghasemitorkabad@gmail.com
1
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365 ، تهران-ایران
AUTHOR
علیرضا
کشتکار
akeshtkar@aeoi.org.ir
2
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365 ، تهران-ایران
LEAD_AUTHOR
فاضل
ضحاکیفر
3
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365 ، تهران-ایران
AUTHOR
علی
یداللهی
aliyadolahi09@gmail.com
4
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365 ، تهران-ایران
AUTHOR
ادیب
ظاهری
5
پژوهشکده چرخه سوخت هستهای، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 8486-11365 ، تهران-ایران
AUTHOR
1. M.E. Nasab, Solvent extraction separation of uranium (VI) and thorium (IV) with neutral organophosphorus and amine ligands, Fuel, 116 (2014) 595-600.
1
2. B.R. Reddy, and D.N. Priya, Chloride leaching and solvent extraction of cadmium, cobalt and nickel from spent nickel–cadmium, batteries using Cyanex 923 and 272, J. Power sources, 161 (2006) 1428-1434.
2
3. M. Freitas, T. Penha, and S. Sirtoli, Chemical and electrochemical recycling of the negative electrodes from spent Ni–Cd batteries, J. Power sources, 163 (2007) 1114-1119.
3
4. E. Pehlivan, and T. Altun, Ion-exchange of Pb2+, Cu2+, Zn2+, Cd2+, and Ni2+ ions from aqueous solution by Lewatit CNP 80, J. Hazard Mate, 140 (2007) 299-307.
4
5. L. Zhou, et al., Characteristics of equilibrium, kinetics studies for adsorption of Hg (II), Cu (II), and Ni (II) ions by thiourea-modified magnetic chitosan microspheres, J. Hazard Mate, 161 (2009) 995-1002.
5
6. Application of membrane technologies for liquid radioactive waste processing, in: technical reports series No. 431, International Atomic Energy Agency, 2004.
6
7. Application of ion exchange processes for the treatment of radioactive waste and management of sprnt ion exchangers, in: technical reports series No. 408, International atomic Energy Agency, 2002.
7
8. A. Lounis, and C. Gavach, Treatment of uranium leach solution by electrodialysis for anion impurities removal, Hydrometallurgy, 44 (1997) 83-96.
8
9. T. Mohammadi, et al., Modeling of metal ion removal from wastewater by electrodialysis, Sep Purif Techno, 41 (2005) 73-82.
9
10. T. Mohammadi, A. Razmi, and M. Sadrzadeh, Effect of operating parameters on Pb2+ separation from wastewater using electrodialysis, Desalination, 167 (2004) 379-385.
10
11. A. Zaheri, et al., Uranium separation from wastewaterbyelectrodialysis, Iran J. Environ Health Sci Eng, 7 (2010) 423.
11
12. C.-V. Gherasim, J. Křivčík, and P. Mikulášek, Investigation of batch electrodialysis process for removal of lead ions from aqueous solutions, Chem Eng J, 256 (2014) 324-334.
12
13. Y. Tanaka, and M. Senō, Concentration polarization and water dissociation in ion-exchange membrane electrodialysis. Mechanism of water dissociation, J. Chem Soc, Faraday Transactions 1: Physical Chemistry in Condensed Phases, 82 (1986) 2065-2077.
13
14. X. Tongwen, and Y. Weihua, Citric acid production by electrodialysis with bipolar membranes, Chem Eng Process: Process Intensification, 41 (2002) 519-524.
14
15. J. Krol, M. Wessling, and H. Strathmann, Concentration polarization with monopolar ion exchange membranes: current–voltage curves and water dissociation, J. Membr Sci, 162 (1999) 145-154.
15
16. V. Barragan, and C. Ruız-Bauzá, Current–voltage curves for ion-exchange membranes: a method for determining the limiting current density, J. Colloid Interface Sci, 205 (1998) 365-373.
16
17. D. A. Cowan, aand J.H. Brown, Effect of turbulence on limiting current in electrodialysis cells, Ind Eng Chem, 51 (1959) 1445-1448.
17
18. H.-J. Lee, H. Strathmann, and S.-H. Moon, Determination of the limiting current density in electrodialysis desalination as an empirical function of linear velocity, Desalination, 190 (2006) 43-50.
18
19. Y. Tanaka, Current density distribution and limiting current density in ion-exchange membrane electrodialysis, J. Membr Sci, 173 (2000) 179-190.
19
20. D.A. Vermaas, M. Saakes, and K. Nijmeijer, Enhanced mixing in the diffusive boundary layer for energy generation in reverse electrodialysis, J. membr Sci, 453 (2014) 312-319.
20
21. E. Laktionov, et al., Production of high resistivity water by electrodialysis. Influence of ion-exchange textiles as conducting spacers, Sep Sci Techno, 34 (1999) 69-84.
21
22. N. Kabay, et al., Removal of calcium and magnesium hardness by electrodialysis, Desalination, 149 (2002) 343-349.
22
23. G. Belfort, and G.A. Guter, An experimental study of electrodialysis hydrodynamics, Desalination, 10 (1972) 221-262.
23
24. F. Zahakifar, et al., Optimization of operational conditions in continuous electrodeionization method for maximizing Strontium and Cesium removal from aqueous solutions using artificial neural network, Radiochimica Acta, (2017).
24
25. E. Korngold, L. Aronov, and O. Kedem, Novel ion-exchange spacer for improving electrodialysis I. Reacted spacer, J. Membr Sci, 138 (1998) 165-170.
25
26. R. Messalem, et al., Novel ion-exchange spacer for improving electrodialysis II. Coated spacer, J. Membr Sci, 138 (1998) 171-180.
26
27. P. Długołęcki, et al., Ion conductive spacers for increased power generation in reverse electrodialysis, J. Membrane Science, 347 (2010) 101-107.
27
ORIGINAL_ARTICLE
حل معادلات تصادفی مربوط به جریان الکتریکی و تابش مواد رادیواکتیو با اعمال اختلال نوفه سفید
علیرغم اینکه سیستمهای فیزیکی بیشتر توسط معادلههای دیفرانسیل معین مدلسازی میشوند، چون در اغلب موارد از اثرات تصادفی صرفنظر شده است، از اینرو جوابها با نتایج تجربی سازگار نیستند. در این پژوهش، هدف بررسی اثر اختلال تصادفی «نوفه سفید» بر روی دو مدل فیزیکی است. در ابتدا متغیرها و فرایندهای تصادفی مرور شده است. سپس به حل معادله لانگوین، که فرم کلی یک معادله تصادفی با اختلال نوفه سفید است، پرداخته شده و دو مدل تصادفی فیزیکی برای جریان الکتریکی و تابش مواد رادیواکتیو گردیده است. این کار با در نظر گرفتن جمله اختلالی نوفه سفید در معادلات دیفرانسیل معمولی مربوطه انجام میشود. با حل این معادلات تصادفی، تابع مقدار میانگین، تابع واریانس و نیز تابع فرایندهای تصادفی بهدست خواهند آمد. در نهایت برای مطالعه بیشتر نتایج بهدست آمده، ضمن انجام شبیهسازی، نمودارهای آنها نمایش داده شدهاند. بهمنظور شبیهسازی حرکت تصادفی مورد نظر، از روش مونتکارلو در محیط نرمافزارExcel استفاده شده است.
https://jonsat.nstri.ir/article_1206_712bd9b5fcc269e78a737bd2300bec22.pdf
2021-06-22
104
112
10.24200/nst.2021.1206
فرایند تصادفی
معادله لانگوین
اختلال تصادفی
نوفه سفید
علیرضا
خلیلی گلمانخانه
alirezakhalili2002@yahoo.co.in
1
گروه فیزیک، دانشگاه آزاد اسلامی واحد ارومیه، صندوق پستی: 969، ارومیه-ایران
LEAD_AUTHOR
رویا
عباس زاده
bbaszadeh.roya@yahoo.com
2
گروه فیزیک، دانشگاه آزاد اسلامی واحد ارومیه، صندوق پستی: 969، ارومیه-ایران
AUTHOR
امیر
پیشکو
apishkoo@gmail.com
3
پژوهشکده فیزیک و شتابگرها، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 1339-14155، تهران-ایران
AUTHOR
1. A. Papoulis, S. U. Pillai, Probability, Random Variables and Stochastic Processes, 4th ed. McGraw-Hill Europe, 2002.
1
2. N. W. Ashcroft and N. D. Mermin, Advanced Solid State Physics, 1st edition, Cengage Learning, 1976.
2
3. P. W. Jones and P. Smith, Stochastic Processes: An Introduction, 3rd ed. Chapman and Hall/CRC, 2020.
3
4. A. Parsian, Basics of Probability and Statistics for Science and Engineering Students, 3rd ed. Isfahan University of Technology, 1397.
4
5. G.A. Parham, Random Processes, Shahid Chamran University of Ahvaz, 1389.
5
6. M. Mohseni, Statistical Mechanics, Payame Noor University Press, Tehran, 1384.
6
7. S.M. Ross, Stochastic Processes, 2nd ed. Wiley, 1996.
7
8. W.E. Meyerhof, Elements of Nuclear Physics, McGraw-Hill, 1967.
8
9. M. Arkani, et al. Design and construction of a two-channel data acquisition system for random processes based on FPGA, Journal of Nuclear Science and Technology, 36(2), 29 (1394)
9
10. R. Rezaian, R. Farnoush, Numerical comparison of the solution of the stochastic differential equation with Gaussian and Poisson white noise, Journal of Operational Research and Its Applications, 7(1), 93 (2010) (In Presian)
10
11. R. Rezaian, R. Farnoush, and G. Yari, Effects of white and mixed noise permutation on numerical solution of stochastic differential equation related to bio-mathematical model, Journal of Operational Research and Its Applications, 6(23), 19, (1388) (In Persian)
11
12. D. S. Lemons, An Introduction to stochastic processes in physics, JHU Press, (2002). 13. S. Chandrasekhar, Stochastic problems in physics and astronomy, Rev. Mod. Phys., 15(1) (1943).
12
14. D.T. Gillespie, The mathematics of Brownian motion and Johson noise, Am. J. Phys., 64 (3) 225 (1996).
13
15. M. Kac, Random walk and theory of Brownian motion, Am. Math. Mon., 54(7) 369, (1947).
14
16. I. Karatzas, S Shreve, Brownian motion and stochastic calculus, 2nd ed. Springer-Verlag New York, (2012).
15
17. M. Kijma, Stochastic processes with applications in finance, Chapman and Hall/CRC, (2002).
16
18. C. H. Eab, S. C. Lim, Ornstein–Uhlenbeck process with fluctuating damping. Physica A, 492, 790 (2018).
17
19. A. S. Balankin, et al., Noteworthy fractal features and transport properties of Cantor tartans, Phys. Lett. A, 382(23), 1534, (2018).
18
20. A. K Golmankhaneh, A. S. Balankin, Sub-and super-diffusion on Cantor sets: Beyond the paradox, Phys. Lett. A, 382(14), 960 (2018).
19
21. A. Elisa, D. Nualart, F. Viens, Stochastic heat equation with white-noise drift, Annales de l'Institut Henri Poincare (B) Probability and Statistics, 36(2), 181 (2000).
20
ORIGINAL_ARTICLE
مطالعه نظری و تجربی تولید رادیونوکلئید درمانی-تشخیصی Sc47 در سیکلوترون کرج
اسکاندیم-47 در درمان رادیونوکلئیدی، بهویژه در تصویربرداری برشنگاری رایانهای تکفوتونی (SPECT) قابلیت استفاده دارد. در این پژوهش، بهمنظور تولید رادیونوکلئید Sc47، برهمکنش پروتونی تیتانیم طبیعی در سیکلوترون کرج مورد بررسی قرار گرفته است. در ابتدا، توابع برانگیختگی واکنشهای منجر به تولید رادیونوکلئید Sc47 به همراه ناخالصیهای رادیوایزوتوپی همراه آن، با استفاده از کدهای هستهای TALYS-1.9، ALICE/ASH و EMPIRE-3.2.2 ارزیابی شده است. ضخامت هدف برای بهترین محدودهی انرژی پیشنهادی با استفاده از توان توقفهای بهدست آمده از کد SRIM-2013 تخمین زده شده است. بهرهی تولید نظری برای هر واکنش با استفاده از انتگرال سیمپسون محاسبه گردیده است. فویل تیتانیم طبیعی توسط باریکهی پروتونی با انرژی MeV 5/29، در سیکلوترون کرج بمباران گردیده است. شدت جریان کلی پرتودهیشده روی هدف در پایان بمباران، μA·h 5 بوده است. از روش استخراج مایع- مایع، برای جداسازی ناخالصیهای رادیوایزوتوپی استفاده شده است. کنترل کیفی با استفاده از طیفنگاری پرتو گاما انجام پذیرفته است. بازده جداسازی اسکاندیم- 47 برابر 95% بهدست آمده است. نتایج تجربی بهدست آمده، توافق خوبی را با نتایج شبیهسازی و دادههای تجربی منتشر شده نشان میدهد.
https://jonsat.nstri.ir/article_1207_a83078ebc646463adde11d45090856f2.pdf
2021-06-22
113
121
10.24200/nst.2021.1207
اسکاندیم-47
رادیونوکلئید
تابع برانگیختگی
سیکلوترون
علی
جعفری
1
پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 836-14395، تهران – ایران
AUTHOR
محمدرضا
عبودزاده
2
پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 836-14395، تهران – ایران
LEAD_AUTHOR
مژگان
شریفیان
mo_sharifian@yahoo.com
3
گروه فیزیک، دانشگاه آزاد واحد تهران شمال، صندوق پستی: : 936- 19585، تهران - ایران
AUTHOR
مهدی
صادقی
mahdisadeghi2003@yahoo.com
4
گروه فیزیک پزشکی، دانشکده پزشکی، دانشگاه علوم پزشکی ایران، صندوق پستی: 6183-14115، تهران - ایران
AUTHOR
علی
رحیمینژاد
5
پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 836-14395، تهران – ایران
AUTHOR
بهروز
علیرضاپور
6
پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 836-14395، تهران – ایران
AUTHOR
سعید
رجبیفر
srajabifar1958@gmail.com
7
پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هستهای، سازمان انرژی اتمی ایران، صندوق پستی: 836-14395، تهران – ایران
AUTHOR
1. M.U. Khandaker, et al., Investigations of thenatTi(p,x)43,44m,44g,46,47,48Sc,48V nuclear processes up to 40 MeV, Appl. Radiat. Isot. 67, 1348-1354 (2009).
1
2. IAEA-TECDOC-1211, Charged Particle Cross-Section Database for Medical Radioisotope Production: Diagnostic Radioisotopes and Monitor Reactions, IAEA Technical Report, Vienna, May (2001). Available, http://www-nds.iaea.org/publications/tecdocs/iaea-tecdoc-1211.pdf.
2
3. M.U. Khandaker, H. Haba, J. Kanaya, N. Otuka, Excitation functions of (d,x) nuclear reactions on natural titanium up to 24 MeV, Nucl. Instrum. Meth. B 296, 14-21 (2013).
3
4. M. Mamtimin, F. Harmon,V.N. Starovoitova, Sc-47 production from titanium targets using electron linacs, Appl. Radiat. Isot. 102, 1-4 (2015).
4
5. L.Deilami-nezhad, et al., Production and purification of Scandium-47: A potential radioisotope for cancer theranostics, Appl. Radiat. Isot. vol. 118, no. September, pp. 124–130 (2016).
5
6. S.F. Hosseini, M. Sadeghi, M.R. Aboudzadeh, Theoretical assessment and targeted modeling of TiO2 in a reactor towards the scandium radioisotopes estimation, Appl. Radiat. Isot. 127, 116-121 (2017).
6
7. B. Bartoś, A. Bilewicz, New method for 47Sc production in nuclear reactor Maria at Świerk, Nuclear Medicine and Biology. 37, 677-726 (2010).
7
8. E. Garrido, et al., New excitation functions for proton-induced reactions on natural titanium, nickel, and copper up to 70 MeV. Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. B 383, 191-212 (2016).
8
9. K.A. Domnanich, et al., 47Sc as useful β- emitter for the radiotheragnostic paradigm: a comparative study of feasible production routes, EJNMMI Radiopharmacy and Chemistry. 2(1):5 (2017).
9
10. R. Misiak, et al., 47Sc production development by cyclotron irradiation of 48Ca, J. Radioanal. Nucl. Chem. 313, 429–434 (2017).
10
11. A. Jafari, et al., Investigations of proton and deuteron induced nuclear reactions on natural and enriched Titanium, Calcium and Vanadium targets, with special reference to the production of 47Sc, Appl. Radiat. Isot. 152, 145-155 (2019).
11
12. D. Koning, A.J. Rochman, Talys based evaluated nuclear data library (TENDL) data library, Available from https://tendl.web.psi.ch/tendl_ 2019/talys.html.
12
13. C.H.M. Broeders, et al., ALICE/ASH Pre-compound and evaporation model code system for calculation of excitation functions, energy and angular distributions of emitted particles in nuclear reaction at intermediate energies. Available from http://bibliothek.fzk.de/zb/berichte/FZKA7183.pdf (2006).
13
14. M. Herman, et al., Nuclear reaction model code empire-3.2 (malta) (2012).
14
15. J.F. Ziegler, Interactions of ions with matter, Available from: http://www.srim.org/. (2013).
15
16. M. Sadeghi, N. Zandi, M. Bakhtiari, Nuclear model calculation for cyclotron production of 61Cu as a PET imaging, J. Radioanal. Nucl. Chem. 291(2), 777-783 (2012).
16
17. S. Lahiri, S. Banerjee, N.R. Das, LLX separation of carrier-free 47Sc, 48V and 48, 49, 51Cr produced in α-particle activated titanium with HDEHP, Appl. Radiat. Isot. 47(1), 1-6 (1996).
17
18. E. Gadioli, et al., Emission of alpha particles in the interaction of 10–85 MeV protons with 48,50Ti, Z. Physik A 301, 289-300 (1981).
18
19. V.N. Levkovskii, The cross-sections of activation of nuclides of middle-range mass (A=40-100) by protons and alpha particles of middle range energies (E=10-50 MeV), Inter-Vesy, Moscow. (1991).
19
20. K. Zarie, N. Al-Hammad, A. Azzam, Experimental study of excitation functions of some proton induced reactions on natTi for beam monitoring purposes, Radiochimica Acta. 94 (12), 795-799 (2006).
20
21. R. Michel, et al., Proton-induced reactions on titanium with energies between 13 and 45 MeV,. Journal of Inorganic & Nuclear Chemistry 40 (11), 1845–1851 (1978).
21
22. R. Michel, et al., Cross sections for the production of residual nuclides by low- and medium-energy protons from the target elements C, N, O, Mg, Al, Si, Ca, Ti, V, Mn, Fe, Co, Ni, Cu, Sr, Y, Zr, Nb, Ba and Au, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. B 129, 153-193 (1997).
22
ORIGINAL_ARTICLE
ارزیابی یقینی سناریوی بازگشت برق اضطراری در حادثه همزمان SB-LOCA همراه با حادثه LOOP در نیروگاه اتمی بوشهر
در دسترس بودن برق نیروگاه جهت بهرهبرداری ایمن نیروگاههای تجاری و بازیابی سیستمهای ایمنی در مواقع حوادث، امری ضروری است. حادثه قطع برق خارجی نیروگاه (LOOP) یکی از حوادثی است که پس از حادثه فوکوشیما مورد توجه قرار گرفته است. اگر حادثه LOOP با روی خط آمدن دیزل ژنراتورهای واقع در سایت نیروگاه همراه نباشد، موجب وقوع حادثه قطع کامل برق نیروگاه (SBO) میگردد. در این مقاله حادثه همزمان از دست رفتن خنککننده در محدوده شکستهای کوچک (SB-LOCA)، همراه با حادثه LOOP با در نظر گرفتن سناریو بازگشت و عدم بازگشت برق اضطراری برای شکستهای mm 25، mm 50 و mm 100 با استفاده از کد ترموهیدرولیک RELAP5، مورد ارزیابی قرار گرفته است. همچنین در ارزیابی سناریوی بازگشت برق اضطراری صورت گرفته، بازیابی برق نیروگاه در ساعت اول و دوم مورد بررسی قرار گرفته است. نتایج حاصل از این شبیهسازی نشان داد که در ساعت اول بازیابی برق اضطراری، قلب رآکتور در هر سه شکست در آستانه آسیب به سوخت قرار نمیگیرد. این در حالیاست که در ساعت دوم بازیابی برق اضطراری، قلب رآکتور پیش از روی کار آمدن دیزل ژنراتورهای اضطراری برای شکستهای mm 25 و mm 50، در آستانه ذوب قرار میگیرد. بنابراین نتایج به دست آمده نشان میدهد که در محدوده شکستهای کوچک در شرایط نبود برق نیروگاه، حداقل تا ساعت اول فرصت جهت بازیابی برق اضطراری و سیستمهای ایمنی وجود دارد.
https://jonsat.nstri.ir/article_1209_981a4ff4cb9dfe2bea2f13886b4b4afb.pdf
2021-06-22
122
131
10.24200/nst.2021.1209
نیروگاه اتمی بوشهر
ارزیابی یقینی ایمنی
حادثه SB-LOCA
حادثه قطع برق خارجی نیروگاه
حادثه SBO
RELAP5
سید علی
حسینی
hosseiniabhari@gmail.com
1
دانشکده مهندسی هستهای، دانشگاه شهید بهشتی، صندوق پستی: 1983969411، تهران - ایران
AUTHOR
امیر سعید
شیرانی
a_shirani@sbu.ac.ir
2
دانشکده مهندسی هستهای، دانشگاه شهید بهشتی، صندوق پستی: 1983969411، تهران - ایران
LEAD_AUTHOR
1. E. Zio, Integrated deterministic and probabilistic safety assessment: concepts, challenges, research directions. Nucl. Eng. Des. 280, 413-419 (2014).
1
2. IAEA. Considerations on the Application of the IAEA Safety Requirements for the Design of Nuclear Power Plants. IAEA Tecdoc Series No. 1791, Vienna, (2016).
2
3. S.A. Eide, et al, Reevaluation of station blackout risk at nuclear power plants (NUREG/CR-6890), in Analysis of Loss of Offsite Power Events: 1986–2004, Vol. 1, US Nuclear Regulatory Commission, (2005).
3
4. M. Jabbari, K. Hadad, A. Pirouzmand, Re-assessment of station blackout accident in VVER-1000 NPP with additional measures following Fukushima accident using RELAP/Mod3.2. Annals of Nuclear Energy, 129, 316-330 (2019).
4
5. Z. Tabadar, G.R. Ansarifar, A. Pirouzmand, Probabilistic safety assessment of portable equipment applied in VVER-1000/V446 nuclear reactor during loss of ultimate heat sink accident for stress test program development. Progress in Nuclear Energy, 117, 103101 (2019).
5
6. S.A. Hosseini, et al, Re-assessment of accumulators performance to identify VVER-1000 vulnerabilities against various break sizes of SB-LOCA along with SBO. Progress in Nuclear Energy, 103145 (2019).
6
7. P. Groudev, ASTEC investigations of severe core damage behavior of VVER-1000 in case of loss of coolant accident along with Station-Black-Out. Nuclear Engineering and Design, 272, 237-244 (2014).
7
8. Atomic Energy Organization of Iran. Bushehr Nuclear Power Plant Final Safety Analysis Report (BNPP-FSAR), (2008).
8
9. G.D. Fletcher, R.R. Schultz, RELAP5/MOD3.3 code manual. Idaho National Engineering Laboratory Idaho, (1999).
9
10. A. Petruzzi, F. D'Auria, Thermal-hydraulic system codes in nulcear reactor safety and qualification procedures. Science and Technology of Nuclear Installations, (2008).
10
11. B.R. Sehgal, et al, Nuclear Safety in Light Water Reactors: Severe Accident Phenomenology. Academic Press, (2011).
11
12. D. Helton, H. Esmaili, D. Marksberry, Confirmatory Thermal-Hydraulic Analysis to Support Specific Success Criteria in the Standardized Plant Analysis Risk Models-Surry and Peach Bottom. NUREG-1953. Idaho National Laboratory, Idaho Falls. ID 83415, (2010).
12